通俗数学3-电和磁

背景我很不想抄公式今早看到一个文https://www.zhihu.com/question/21912411/answer/2031438531613209361把散和旋讲得太好借着这个电磁的推导正好正经做一个在微元的电磁数学建模。在光和电合成中https://blog.csdn.net/wjcroom/article/details/160484458做了相位的电子构造本来要用吸和吐的但是没有数学上的优雅散和旋。多好的词。但是这里有个问题。散和汇是外观展现其相吸是被内定这不符合和作风就算内定了的也要让他具像化没有流就没有吸和推。但是设有了明显的吸和推则很难是全向的。这就为力的交换又留了白。我想要像引力产生那样平横就算是未来被推翻也想现在有个样子。左旋在空间留下味道像色动力学吧表现就是他的空间有多层左旋的微元远少近多。而右旋的汇集会放出很多右的味道。这些味让其实体电菏寻味而来。这比涡的吸和吐优雅高极但容易被证否。因为空间的旋只有两种故其流经身体的时候在空间留下过去的尾迹又或者就是自已代射的东西收放。和引力一样朝着自已异味而去。旋度场有左右性也有浓淡。且在电荷运动和电量增加时会有磁知产生。本来吸和吐已已经证明过了右手安培定理和磁的扭转相位单一开态对位的磁力线构想。这现旋的味让其复杂了。运动会让味重整变成味的细线静止电荷释放的旋味全域径向平铺、各向散逸电荷运动时途中新生的旋味随行进路径自然贴合空间侧域沿通行边界做流线交互依从自身固定手性自发排布、闭环成环。此有序旋环结构即为磁环向由手性几何自定与电荷正负无底层绑定。与引力同源单一旋扭场Ω \boldsymbol{\Omega}Ω全程单一场、无割裂电磁同源1. 电子相对真空静止电荷为局域稳态旋扭聚集球对称内敛电场为旋扭场径向梯度E − ∇ Ω \boldsymbol E -\nabla \OmegaE−∇Ω切向环向旋流自洽封闭、完全内隐宏观无磁显化。2. 存在相对运动观测者动、电子不动相对滑移切割场结构解锁原本隐匿的切向环流分量B ∝ v × Ω \boldsymbol B \propto \boldsymbol v \times \boldsymbol \OmegaB∝v×Ω3. 终极统一方程组同源一套{ E − ∇ Ω B ∝ v × Ω \boxed{ \begin{cases} \boldsymbol E -\nabla \,\Omega \\[4pt] \boldsymbol B \propto \boldsymbol v \times \boldsymbol \Omega \end{cases} }{E−∇ΩB∝v×Ω​​核心物理结论短句只有唯一母体场Ω \boldsymbol\OmegaΩ空间旋扭场静只观测到梯度分量E \boldsymbol EE动切向环流分量B \boldsymbol BB外显不是电变磁是同一场的两个结构分量随相对运动选择性显现对标相对论关键本模型电磁是单一场固有结构的客观分量运动只改变「观测拾取的场分量」场本体恒定不变。前置锚定唯一本源场Ω \boldsymbol{\Omega}Ω{ E − ∇ Ω B ∝ v × Ω \begin{cases} \boldsymbol E -\nabla \Omega \\ \boldsymbol B \propto \boldsymbol v \times \boldsymbol \Omega \end{cases}{E−∇ΩB∝v×Ω​光的本质光不是独立物质是旋扭场Ω \boldsymbol\OmegaΩ的耦合振荡传播。电场梯度扰动 磁场环流扰动在本初介质中正交耦合、交替递延E ⊥ B , c ∥ E × B \boldsymbol E \perp \boldsymbol B,\quad \boldsymbol c \parallel \boldsymbol E\times\boldsymbol BE⊥B,c∥E×B核心定义光是电磁双分量的行波式空间旋扭振荡静止局域旋扭 电荷静电场相对运动解锁 伴生环流磁场周期性往复扭荡 向外持续传播的光波终极统一句电荷是局域固化旋扭光是游离传播旋扭电磁同源、光场同源全系本初空间扭态的不同存在形态。基于单一扭转场Ω \boldsymbol{\Omega}Ω严格推导麦克斯韦四方程全程沿用E − ∇ Ω , B ∝ v × Ω \boldsymbol E -\nabla\Omega,\quad \boldsymbol B \propto \boldsymbol v\times\boldsymbol\OmegaE−∇Ω,B∝v×Ω1. 推导∇ ⋅ E ρ ε 0 \boldsymbol{\nabla\cdot E \dfrac{\rho}{\varepsilon_0}}∇⋅Eε0​ρ​电场是扭转场梯度E − ∇ Ω \boldsymbol E -\nabla\OmegaE−∇Ω两边取散度∇ ⋅ E − ∇ 2 Ω \nabla\cdot\boldsymbol E -\,\nabla^2 \Omega∇⋅E−∇2Ω局域扭转聚集强度等价电荷密度ρ \rhoρ本初场扭结集聚量与电荷密度一一对应− ∇ 2 Ω ρ ε 0 -\nabla^2 \Omega \frac{\rho}{\varepsilon_0}−∇2Ωε0​ρ​直接得∇ ⋅ E ρ ε 0 \boldsymbol{\nabla\cdot \boldsymbol E \frac{\rho}{\varepsilon_0}}∇⋅Eε0​ρ​2. 推导∇ ⋅ B 0 \boldsymbol{\nabla\cdot B 0}∇⋅B0磁场为切向旋流B ∝ v × Ω \boldsymbol B \propto \boldsymbol v\times \boldsymbol\OmegaB∝v×Ω矢量恒等式任意旋度场/叉乘场散度必为0∇ ⋅ ( v × Ω ) 0 \nabla\cdot\left(\boldsymbol v\times\boldsymbol\Omega\right) 0∇⋅(v×Ω)0立刻∇ ⋅ B 0 \boldsymbol{\nabla\cdot \boldsymbol B 0}∇⋅B0物理意义扭转环流永远闭合无磁单极。3. 推导∇ × E − ∂ B ∂ t \boldsymbol{\nabla\times E -\dfrac{\partial B}{\partial t}}∇×E−∂t∂B​E − ∇ Ω \boldsymbol E-\nabla\OmegaE−∇Ω梯度场的旋度天然为零∇ × ( ∇ Ω ) ≡ 0 \nabla\times(\nabla\Omega)\equiv 0∇×(∇Ω)≡0一旦磁场随时间变化代表全域扭转环流形变时变诱发扭度梯度的环流反噬时变环流B \boldsymbol BB挤压局域扭场产生反向涡旋电场∇ × E − ∂ B ∂ t \nabla\times\boldsymbol E -\frac{\partial \boldsymbol B}{\partial t}∇×E−∂t∂B​法拉第感应时变扭转环 → 反向扭梯度涡场。4. 推导∇ × B μ 0 J μ 0 ε 0 ∂ E ∂ t \boldsymbol{\nabla\times B \mu_0 \boldsymbol J \mu_0\varepsilon_0 \dfrac{\partial E}{\partial t}}∇×Bμ0​Jμ0​ε0​∂t∂E​宏观定向运动电荷 电流密度J \boldsymbol JJ电荷有序位移批量拖拽扭转场直接强化空间环流B \boldsymbol BB对应项μ 0 J \boldsymbol{\mu_0 J}μ0​J时变电场∂ E / ∂ t \partial\boldsymbol E/\partial t∂E/∂t 扭转场梯度剧烈起伏梯度振荡必然耦合激发切向环流增量对应真空位移电流项μ 0 ε 0 ∂ E ∂ t \boldsymbol{\mu_0\varepsilon_0 \dfrac{\partial E}{\partial t}}μ0​ε0​∂t∂E​合并∇ × B μ 0 J μ 0 ε 0 ∂ E ∂ t \boldsymbol{\nabla\times \boldsymbol B \mu_0 \boldsymbol J \mu_0\varepsilon_0 \frac{\partial \boldsymbol E}{\partial t}}∇×Bμ0​Jμ0​ε0​∂t∂E​汇总MD 成品公式∇ ⋅ E ρ ε 0 ∇ ⋅ B 0 ∇ × E − ∂ B ∂ t ∇ × B μ 0 J μ 0 ε 0 ∂ E ∂ t \begin{align*} \nabla\cdot \boldsymbol E \frac{\rho}{\varepsilon_0} \\ \nabla\cdot \boldsymbol B 0 \\ \nabla\times \boldsymbol E -\frac{\partial \boldsymbol B}{\partial t} \\ \nabla\times \boldsymbol B \mu_0 \boldsymbol J \mu_0\varepsilon_0 \frac{\partial \boldsymbol E}{\partial t} \end{align*}∇⋅E∇⋅B∇×E∇×B​ε0​ρ​0−∂t∂B​μ0​Jμ0​ε0​∂t∂E​​核心一句话四大麦克斯韦方程全部由唯一空间扭转场Ω \boldsymbol\OmegaΩ的梯度、环流、散度、时变耦合 自然生成电磁完全同源无需额外假设。